Speaker
Description
Известно, что спектры кинематических характеристик вторичных частиц в процессах множественного рождения несут информацию о механизмах их образования. В адрон-ядерных соударениях при высоких энергиях существуют различные механизмы образования вторичных пионов. В частности, при первичных энергиях до нескольких ГэВ на нуклон пионы могут быть образованы от распада различных типов Δ-изобар, от неупругой перезарядки нуклона, как налетающего снаряда, так и ядра-мишени, а также прямого рождения их в паре с разноименными зарядами в результате нуклон-нуклонного или пион-нуклонного взаимодействия.
В работе представлены новые экспериментальные данные о различных характеристиках Δ$^0$ и Δ$^{++}$-изобар, образованных в центральных α$^{12}$С- соударениях при 4.2 ГэВ/с на нуклон.
К центральным соударениям относились события, у которых имеются 4 и более протонов-участников во взаимодействии. Число таких соударений оказалось равным 776, что составляет 6.5 ± 0.2% от общего числа неупругих α$^{12}$С-соударений.
Средние множественности отрицательных и положительных пионов оказались соответственно равными 2.16 ± 0.05 и 1.19 ± 0.04.
Получены распределение ∆$^0$- и ∆$^{++}$-изобар по инвариантной массе π‒р- и π+р- пар для центральных α$^{12}$С-соударениях при 4.2 А ГэВ/с при значениях параметров ε = 0.21 и α = 0.45 и ε = 0.21 и α = 0.4 соответственно. Результаты аппроксимировались формулой Брейта-Вигнера [1]. Соответствующие значение χ$^2$ /ч.с.с.= 0.67 и 0.98 для ∆$^0$- и ∆$^{++}$-изобар.
При поиске дельта изобар рассматривались протоны из области фрагментации мишени с импульсами 0.22 ≤ Рр ≤ 1.25 ГэВ/с. Из рассмотрения исключались так называемые «испарительные» протоны.
Ширина массы ∆$^0$- и ∆$^{++}$-изобары оказались равнымы: 52 ± 3 МэВ и 53 ± 4 МэВ, а масса ∆$^0$- и ∆$^{++}$-изобары 1234 ± 2 МэВ и 1233 ± 2 МэВ соответственно образованных в α$^{12}$С-соударениях при 4.2 А ГэВ/с. Ширина массового спектра и массы Δ$^0$- и ∆$^{++}$-изобары блзко к друг другу.
[1.] D. Higgins, Phys. Rev. D 19, 731 (1979).
