Speaker
Description
Важная информация о структуре ядер, в частности о ядерных гало, поступает из данных по рассеянию исследуемого ядра A на ядре-мишени B. Величиной, непосредственно измеряемой в таком столкновении, является сечение взаимодействия $\sigma_{AB}^{I}$. Оно определяется как сечение процесса, в котором налетающее ядро A не возбуждается и не разваливается в то время как конечное состояние ядра-мишени B$^\prime$ никак не фиксируется, $\sigma_{AB}^{I}=\sigma_{AB}^{tot} -\sigma_{AB\to AB^\prime}$, где $\sigma_{AB}^{tot}$ -- полное сечение рассеяния.
Теоретические расчеты обычно выполняются для сечения реакции, или полного неупругого, определяемого как разность полного и полного упругого сечений $\sigma_{AB}^{R} = \sigma_{AB}^{tot} -\sigma_{AB}^{el}$.
Разница между сечением взаимодействия и сечением реакции обычно предполагалась пренебрежимо малой.
Мы провели расчеты $\sigma_{AB}^{I}$ и $\sigma_{AB}^{R}$ сечений в полной теории Глаубера с учетом всех перерассеяний, основываясь на методе производящей функции [1].
Результаты, полученные для рассеяния ядер $^4$He, $^{9}$Li, $^{12}$C и ядра с гало $^{11}$Li на мишени $^{12}$C, приведены в таблице.
Среднеквадратичные радиусы определялись из сравнения вычисленных сечений
взаимодействия с экспериментальными сечениями. По найденным радиусам
вычислялись сечения реакции.
Экспериментальное Среднеквадратичный Сечение
сечение, мб радиус, фм реакции, мб
$^{4}$He 503 $\pm$ 5 1.64 523
$^{12}$C 853 $\pm$ 6 2.46 864
$^{9}$Li 796 $\pm$ 6 2.55 804
$^{11}$Li 1047 $\pm$40 3.28 1057
Видно, что сечение реакции всегда больше сечения взаимодействия на несколько процентов.
- Y.M. Shabelski and A.G. Shuvaev, Phys. Rev. C \textbf{104}, no.6, 064607 (2021)
